Relativistlike mehaanika - mehaanika, mis uurib kehade kiirustel lähedal valguse kiirus.
alusel spetsiaalse relatiivsusteooria analüüsida mõiste samaaegsus kaks sündmust, mis toimub erinevates inertsiaalne viitesüsteemide.See on seadus Lorentz.Arvestades kindla süsteemi jahutamine ja süsteemi H1O1U1, mis liigub võrreldes süsteemi jahutamine kiirusega V. Tutvustame märke:
HOU = K = K1 H1O1U1.
Eeldame, et kaks süsteemi on eriline paigaldus päikesepatareid, mis asuvad punktid AC ja A1C1.Nende vaheline kaugus on sama.Täpselt keset A ja C, A1 ja C1 on vastavalt B ja B1 sagedusalas paigutamine lambid.Sellised lambid põlevad korraga hetkel, kui B ja B1 on üksteise vastas.
Oletame, et esialgse ajakava K ja K1 on ühendatud, kuid nende vahendid on nihkes üksteist.Liikumise ajal K1 suhteline K kiirusega v mingil hetkel B ja B1 võrdne.Sel ajal, lambid, mis asuvad need punktid, süttib.Vaatleja, asub K1 avastab üheaegne esinemine valguse A1 ja C1.Samuti vaatlejana K süsteemi lööb üheaegne ilmumine valgust ja C. Sellisel juhul, kui vaatleja K süsteem registreerib valguse levikule K1, märkas ta, et valgus, mis tuli välja B1, ei tule samal ajal A1 ja C1.See on tingitud asjaolust, et süsteem K1 liigub kiirusega v võrreldes süsteemi K.
See kogemus kinnitab, et vaatleja kella K1 sündmus A1 ja C1 esineda samaaegselt ja piire vaatlejana K selliseid üritusimitte mõlemad.See tähendab, et intervall sõltub seisundist taustsüsteemi.
Seega analüüsi tulemused näitavad, et võrdsus on aktsepteeritud klassikalise mehaanika, on kehtetud, nimelt: t = t1.
antud mõista põhitõdesid erirelatiivsusteooria, ja kui analüüsi tulemusena ja katsekomplektis soovitatud Lorenz võrrandid (Lorentz transformatsioone), mis parandavad klassikalise galilealane muutusi.
Laske süsteemi K on lõigu AB, mis koordineerib A (x1, y1, z1) B (x2, y2, z2).Alates Lorentzi transformatsiooni on hästi teada, et koordinaatide y1 ja y2 ja Z1 ja Z2 on võrreldes muutunud galilealasega transformatsiooni.Koordinaadid X1 ja X2, mis omakorda sõltub suhtes Lorenz võrrandid.
Siis pikkus segment AB K1 on võrdeline muutus segment A1B1 K. Seega on relativistlik pikkuse kontraktsiooni segment tänu suurenenud kiirusega.
Alates Lorentz teisendused teha järgmise järelduse: kiirusega, mis on lähedane valguse kiirus on nn korda avanenud (twin paradoks).Olgu
in K vaheline aeg kaks sündmust on defineeritud järgmiselt: t = t2-t1 ja K1 vaheline aeg kaks sündmust on määratletud järgmiselt: t = t22-t11.Kell koordinaatide süsteemi, mille suhtes peetakse fikseeritud, nimetatakse sellist süsteemi õige aeg.Kui õige aeg K rohkem kui õige aeg K1, siis võib öelda, et see määr ei ole null.
liikuv süsteem K on viiteaeg, mida mõõdetakse seisva süsteemi.
Mehaanikast on teada, et kui asutused suhtes liigutada koordinaatide süsteemi kiiruse V1 ja selline süsteem liigub võrreldes fikseeritud koordinaadistiku kiiruse V2 kiirus organite suhtes fikseeritud koordinaatide süsteem on määratletud järgmiselt: V = V1 + V2.
See valem ei sobi määramise kiirus keha relativistlik mehaanika.Selliste mehaanika, mis kasutab Lorentz ümberkujundamise valem kehtib:
V = (V1 + V2) / (1 + V1V2 / cc).
